Lorentz transformationer

Relativistiske mekanik - mekanik, der studerer bevægelse organer på hastigheder tæt på lysets hastighed.

På grundlag af den specielle relativitetsteori teori til at analysere begrebet samtidighed af to begivenheder, der finder sted i forskellige inertialsystemer referencerammer. Dette er Loven om Lorentz. Givet en fast installation af køle- og H1O1U1 system, som bevæger sig i forhold til hastigheden af kølesystemet V. Vi introducerer notationen:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Vi antager, at de to systemer har særlig installation med solceller, som er placeret på de steder, AC og A1C1. Afstanden mellem dem er den samme. Nøjagtigt midt mellem A og C, A1 og C1 er henholdsvis B og B1 i båndet af placeringen af lamper. Sådanne lygter er tændt samtidigt på det tidspunkt, hvor B og B1 er modsat hinanden.

Antag, at i den indledende tidsramme K og K1 er justeret, men deres instrumenter er forskudt fra hinanden. Under bevægelse i forhold K1 K ved en hastighed på V på et eller andet tidspunkt og B1 lige. På dette tidspunkt pærer, der er i disse pletter vil lyse op. Observatøren, der ligger i systemet K1 registrerer samtidig forekomst af lys A1 og C1. Ligeledes en observatør i systemet K løser den samtidige forekomst af lys i A og C. I dette tilfælde, hvis observatøren i K vil fange lys distributionssystem K1, vil han bemærke, at det lys, der kom fra B1 ikke kommer på samme tid op til A1 og C1 . Dette skyldes det faktum, at K1 systemet bevæger sig med en hastighed V i forhold til K. systemet

Denne erfaring bekræfter, at en observatør ure systemet K1 begivenhed i A1 og C1 optræder samtidigt og grænser observatør i K sådanne begivenheder vil ikke være samtidige. Det vil sige, tidsintervallet afhænger af referencesystem.

Således viser resultaterne af analysen viser, at ligestilling er accepteret i klassisk mekanik, der betragtes som ugyldige, nemlig: t = t1.

Givet kendskab til de grundlæggende principper for specielle relativitetsteori og som et resultat af analysen og sæt eksperimenter foreslog Lorenz ligning (Lorentz transformation), der forbedrer klassisk Galileo transformation.

Antag, at i rammen K er et segment AB, der koordinerer alle A (x1, y1, z1), B (x2, y2, z2). Fra Lorentz-transformationen det kendt, at koordinaterne y1 og y2, og z2 og z1 variere Galileo transformation. Koordinater x1 og x2, til gengæld ændre Lorentz ligninger.

End længden af segmentet AB i K1 systemet er direkte proportional med ændringen i systemet af segmentet A1B1 K. Der er således en relativistisk krympning af længden af segmentet grund af den forøgede hastighed.

Fra Lorentz output gøre følgende: ved en hastighed som er tæt på lysets hastighed, der er en såkaldt tidsudvidelse (tvillinger paradoks).

Antag, at i rammen K tid mellem to hændelser bestemmes så: t = t2-t1, og systemet K1 tid mellem to hændelser er defineret som: t = t22-t11. Tid i et koordinatsystem i forhold til hvilke det anses for at være fast, kaldes det rigtige tidspunkt systemet. Hvis det rigtige tidspunkt i K mere end det rigtige tidspunkt i systemet K1, så kan vi sige, at hastigheden ikke er nul.

Mobilsystemet K, decelerationstiden, som måles i det faste system.

Kendt fra mekanik, der hvis de organer bevæges i forhold til et system med hastighed V1 koordinater, og et sådant system bevæger sig i forhold til den faste koordinatsystem med hastigheden V2, hastigheden af de organer, i forhold til det stationære koordinatsystem defineret som følger: V = V1 + V2.

Denne formel er ikke egnet til bestemmelse af hastigheden af legemet i relativistiske mekanik. For sådanne mekanik, hvor der anvendes Lorentz-transformationen, den følgende formel besidder:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).